Содержание
Когда в каком-нибудь месте твердой, жидкой или газообразной среды происходит возбуждение колебаний частиц, результатом взаимодействия атомов и молекул среды становится передача колебаний от одной точки к другой с конечной скоростью.
Определение 1
Волна – это процесс распространения колебаний в среде.
Виды механических волн
Различают следующие виды механических волн:
Определение 2
Поперечная волна: частицы среды смещаются в направлении, перпендикулярном направлению распространения механической волны.
Пример: волны, распространяющиеся по струне или резиновому жгуту в натяжении (рисунок 2.6.1);
Определение 3
Продольная волна: частицы среды смещаются в направлении распространения механической волны.
Пример: волны, распространяющиеся в газе или упругом стержне (рисунок 2.6.2).
Интересно, что волны на поверхности жидкости включают в себя и поперечную, и продольную компоненты.
Замечание 1
Укажем важное уточнение: когда механические волны распространяются, они переносят энергию, форму, но не переносят массу, т.е. в обоих видах волн переноса вещества в направлении распространения волны не происходит. Распространяясь, частицы среды совершают колебания около положений равновесия. При этом, как мы уже сказали, волны переносят энергию, а именно энергию колебаний от одной точки среды к другой.
Рисунок 2.6.1. Распространение поперечной волны по резиновому жгуту в натяжении.
Рисунок 2.6.2. Распространение продольной волны по упругому стержню.
Модель твердого тела
Характерная черта механических волн – их распространение в материальных средах в отличие, например, от световых волн, способных распространяться и в пустоте. Для возникновения механического волнового импульса необходима среда, имеющая возможность запасать кинетическую и потенциальную энергии: т.е. среда должна иметь инертные и упругие свойства. В реальных средах эти свойства получают распределение по всему объему. К примеру, каждому небольшому элементу твердого тела присуща масса и упругость. Самая простая одномерная модель такого тела представляет из себя совокупность шариков и пружинок (рисунок 2.6.3).
Рисунок 2.6.3. Простейшая одномерная модель твердого тела.
В этой модели инертные и упругие свойства разделены. Шарики имеют массу m, а пружинки – жесткость k. Такая простая модель дает возможность описать распространение продольных и поперечных механических волн в твердом теле. При распространении продольной волны шарики смещаются вдоль цепочки, а пружинки растягиваются или сжимаются, что есть деформация растяжения или сжатия. Если подобная деформация происходит в жидкой или газообразной среде, ее сопровождает уплотнение или разрежение.
Замечание 2
Отличительная особенность продольных волн заключается в том, что они способны распространяться в любых средах: твердых, жидких и газообразных.
Если в указанной модели твердого тела один или несколько шариков получают смещение перпендикулярно всей цепочке, можно говорить о возникновении деформации сдвига. Пружины, получившие деформацию в результате смещения, будут стремиться вернуть смещенные частицы в положение равновесия, а на ближайшие несмещенные частицы начнет оказываться влияние упругих сил, стремящихся отклонить эти частицы от положения равновесия. Итогом станет возникновение поперечной волны в направлении вдоль цепочки.
В жидкой или газообразной среде упругая деформация сдвига не возникает. Смещение одного слоя жидкости или газа на некоторое расстояние относительно соседнего слоя не приведет к появлению касательных сил на границе между слоями. Силы, которые оказывают воздействие на границе жидкости и твердого тела, а также силы между соседними слоями жидкости всегда направлены по нормали к границе – это силы давления. Аналогично можно сказать и о газообразной среде.
Замечание 3
Таким образом, появление поперечных волн невозможно в жидкой или газообразной средах.
В плане практического применения особый интерес представляют простые гармонические или синусоидальные волны. Они характеризуются амплитудой A колебания частиц, частотой f и длиной волны λ. Синусоидальные волны получают распространение в однородных средах с некоторой постоянной скоростью υ.
Запишем выражение, показывающее зависимость смещения y(x, t) частиц среды из положения равновесия в синусоидальной волне от координаты x на оси OX, вдоль которой распространяется волна, и от времени t:
y(x, t)=Acos ωt-xυ=Acos ωt-kx.
В приведенном выражении k=ωυ – так называемое волновое число, а ω=2πf является круговой частотой.
Бегущая волна
Рисунок 2.6.4 демонстрирует «моментальные фотографии» поперечной волны в момент времени t и t+Δt. За промежуток времени Δt волна перемещается вдоль оси OX на расстояние υΔt. Подобные волны носят название бегущих волн.
Рисунок 2.6.4. «Моментальные фотографии» бегущей синусоидальной волны в момент времени t и t+Δt.
Определение 4
Длина волны λ – это расстояние между двумя соседними точками на оси OX, испытывающими колебание в одинаковых фазах.
Расстояние, величина которого есть длина волны λ, волна проходит за период Т. Таким образом, формула длины волны имеет вид: λ=υT, где υ является скоростью распространения волны.
С течением времени t происходит изменение координаты x любой точки на графике, отображающем волновой процесс (к примеру, точка А на рисунке 2.6.4), при этом значение выражения ωt–kx остается неизменным. Спустя время Δt точка А переместится по оси OX на некоторое расстояние Δx=υΔt. Таким образом:
ωt-kx=ω(t+∆t)-k(x+∆x)=const или ω∆t=k∆x.
Из указанного выражения следует:
υ=∆x∆t=ωk или k=2πλ=ωυ.
Становится очевидно, что бегущая синусоидальная волна имеет двойную периодичность – во времени и пространстве. Временной период является равным периоду колебаний T частиц среды, а пространственный период равен длине волны λ.
Определение 5
Волновое число k=2πλ – это пространственный аналог круговой частоты ω=-2πT.
Сделаем акцент на том, что уравнение y(x,t)=Acos ωt+kx является описанием синусоидальной волны, получающей распространение в направлении, противоположном направлению оси OX, со скоростью υ=-ωk.
Когда бегущая волна получает распространение, все частицы среды гармонически колеблются с некоторой частотой ω. Это означает, что как и при простом колебательном процессе, средняя потенциальная энергия, являющаяся запасом некоторого объема среды, есть средняя кинетическая энергия в том же объеме, пропорциональная квадрату амплитуды колебаний.
Замечание 4
Из вышесказанного можно сделать вывод, что, когда бегущая волна получает распространение, появляется поток энергии, пропорциональный скорости волны и квадрату ее амплитуды.
Слишком сложно? Не парься, мы поможем разобраться и подарим скидку 10% на любую работу Опиши задание
Скорость распространения волны
Бегущие волны движутся в среде с определенными скоростями, находящимися в зависимости от типа волны, инертных и упругих свойств среды.
Скорость, с которой поперечные волны распространяются в натянутой струне или резиновом жгуте, имеет зависимость от погонной массы μ (или массы единицы длины) и силы натяжения T:
υ=Tμ.
Скорость, с которой продольные волны распространяются в безграничной среде, рассчитывается при участии таких величин как плотность среды ρ (или масса единицы объема) и модуль всестороннего сжатия B (равен коэффициенту пропорциональности между изменением давления Δp и относительным изменением объема ΔVV, взятому с обратным знаком):
∆p=-B∆VV.
Таким образом, скорость распространения продольных волн в безграничной среде, определяется по формуле:
υ=Bρ.
Пример 1
При температуре 20 °С скорость распространения продольных волн в воде υ≈1480 м/с, в различных сортах стали υ≈5–6 км/с.
Если речь идет о продольных волнах, получающих распространение в упругих стержнях, запись формулы для скорости волны содержит не модуль всестороннего сжатия, а модуль Юнга:
υ=Eρ.
Для стали отличие E от B незначительно, а вот для прочих материалов оно может составлять 20–30 % и больше.
Рисунок 2.6.5. Модель продольных и поперечных волн.
Стоячая волна
Предположим, что механическая волна, получившая распространение в некоторой среде, встретила на пути некое препятствие: в этом случае характер ее поведения резко изменится. К примеру, на границе раздела двух сред с различающимися механическими свойствами волна частично отразится, а частично проникнет во вторую среду. Волна, пробегающая по резиновому жгуту или струне, отразится от зафиксированного конца, и возникнет встречная волна. Если у струны зафиксированы оба конца, появятся сложные колебания, являющиеся итогом наложения (суперпозиции) двух волн, получающих распространение в противоположных направлениях и испытывающих отражения и переотражения на концах. Так «работают» струны всех струнных музыкальных инструментов, зафиксированные с обоих концов. Схожий процесс возникает при звучании духовых инструментов, в частности, органных труб.
Если волны, распространяющиеся по струне во встречных направлениях, обладают синусоидальной формой, то при определенных условиях они образуют стоячую волну.
Допустим, струна длины l зафиксирована таким образом, что один из ее концов расположен в точке x=0, а другой – в точке x1=L (рисунок 2.6.6). В струне имеется натяжение T.
Рисунок 2.6.6. Возникновение стоячей волны в струне, зафиксированной на обоих концах.
По струне одновременно пробегают в противоположных направлениях две волны с одинаковой частотой:
Точка x=0 — один из зафиксированных концов струны: в этой точке падающая волна y1 в результате отражения создает волну y2. Отражаясь от зафиксированного конца, отраженная волна входит в противофазу с падающей. В соответствии с принципом суперпозиции (что есть экспериментальный факт) колебания, созданные встречными волнами во всех точках струны, суммируются. Из сказанного следует, что итоговое колебание в каждой точке определяется как сумма колебаний, вызванных волнами y1 и y2 в отдельности. Таким образом:
y=y1(x, t)+y2(x, t)=(-2A sin ωt) sin kx.
Приведенное выражение является описанием стоячей волны. Введем некоторые понятия, применимые к такому явлению как стоячая волна.
Определение 6
Узлы – точки неподвижности в стоячей волне.
Пучности – точки, расположенные между узлами и колеблющиеся с максимальной амплитудой.
Если следовать данным определениям, для возникновения стоячей волны оба зафиксированных конца струны должны являться узлами. Указанная ранее формула отвечает этому условию на левом конце (x=0). Чтобы условие было выполнено и на правом конце (x=L), необходимо чтобы kL=nπ, где n является любым целым числом. Из сказанного можно сделать вывод, что стоячая волна в струне появляется не всегда, а только тогда, когда длина L струны равна целому числу длин полуволн:
l=nλn2 или λn=2ln(n=1, 2, 3,…).
Набору значений λn длин волн соответствует набор возможных частот f
fn=υλn=nυ2l=nf1.
В этой записи υ=Tμ есть скорость, с которой распространяются поперечные волны по струне.
Определение 7
Каждая из частот fn и связанный с ней тип колебания струны называется нормальной модой. Наименьшая частота f1 носит название основной частоты, все прочие (f2, f3, …) называются гармониками.
Рисунок 2.6.6 иллюстрирует нормальную моду для n=2.
Стоячая волна не обладает потоком энергии. Энергия колебаний, «запертая» в отрезке струны между двумя соседними узлами, не переносится в остальные части струны. В каждом таком отрезке происходит периодическое (дважды за период T) преобразование кинетической энергии в потенциальную и обратно, подобно обычной колебательной системе. Однако, здесь имеется различие: если груз на пружине или маятник имеют единственную собственную частоту f0=ω02π, то струна характеризуется наличием бесконечного числа собственных (резонансных) частот fn. На рисунке 2.6.7 показано несколько вариантов стоячих волн в струне, зафиксированной на обоих концах.
Рисунок 2.6.7. Первые пять нормальных мод колебаний струны, зафиксированной на обоих концах.
Согласно принципу суперпозиции стоячие волны различных видов (с разными значениями n) способны одновременно присутствовать в колебаниях струны.
Рисунок 2.6.8. Модель нормальных мод струны.
- Главная
- Для учителя
- Архив заданий олимпиад по физике за 2009-2015 годы
- Владимир Анатольевич Зверев предлагает
- ИКТ на уроке физики
- История физики на уроке и во внеурочной деятельности
- Несколько ссылок на работы Анатолия Шперха
- Общие вопросы методики обучения физике
- Статьи Александра Борисовича Рыбакова
- Важнейший общефизический принцип остается непонятым
- Рыбаков А. Б. Почитаем «Физику» вместе
- Рыбаков А.Б. Несколько замечаний о «Физике (ПС)», №10, 2015
- Рыбаков А.Б. О №12 «Физики (ПС)» и динамике автомобиля, или Спасут ли школу вузовские преподаватели?
- А.Б.Рыбаков Банджи-джампинг, сохранение импульса и уравнение Мещерского
- Рыбаков А.Б. О вращении Земли и всяком таком, или Удивительная физика в журнале «Физика (ПС)», №2/2015
- Рыбаков А.Б. Заметки о демоверсии-2012
- Рыбаков А.Б. Заметки о демоверсии-2014
- Материалы семинара учителей физики 13-16 июня 2017 года
- Экзамены
- ЕГЭ
- Учителю
- Демоверсии ГИА на 2018 год для обсуждения
- Выпускнику
- Курс подготовки к ЕГЭ по физике
- Механика
- МКТ и термодинамика
- Геометрическая и волновая оптика
- Электродинамика
- Материалы для подготовки к ЕГЭ
- Курс подготовки к ЕГЭ по физике
- Учителю
- ОГЭ
- ЕГЭ
- Конспекты
- Механика
- Определения
- Формулы
- Конспекты
- МКТ и термодинамикa
- Определения
- Опорные конспекты по МКТ и термодинамике Н.А. Скрябиной
- Формулы
- Конспекты
- Электродинамика
- Определения
- Формулы
- Опорные конспекты по электростатике и постоянному току Н.А. Скрябиной
- Опорные конспекты Н.А. Скрябиной по электромагнетизму
- Конспекты
- Колебания и волны
- Определения
- Конспекты
- Оптика
- Определения
- Формулы
- Конспекты
- Атомная и квантовая физика
- Определения
- Формулы
- Конспекты
- Сводная таблица формул школьной физики.
- Опорные конспекты Г.Н. Степановой
- Механика
- Физики
- Библиотека
- Биографии и мемуары
- Литература по истории физики
- Литература для учителя
- Задачники
- ЕГЭ и ГИА
- Научно-популярная литература
- Книги в полнотекстовом режиме
- Справочники по физике
- Медиатека
- Фильмы
- Презентации
- Анимации
- О нас
- Сообщество
- Администрация
- О проекте
- Партнёры
1. Шар на пружине, ньютоновская версия
2. Квантовый шар на пружине
3. Волны, классический вид
4. Волны, классическое уравнение движения
5. Квантовые волны
6. Поля
7. Частицы – это кванты
8. Как частицы взаимодействуют с полями
Разобравшись с уравнениями для колебаний – описывающими практически всё, что скачет, вибрирует, катается вперёд-назад, как шар на пружине – можно переходить к настолько же распространённому явлению природы, волнам. Волны есть везде: звук и свет, землетрясения, рябь на поверхности пруда, и т.п.
Рис. 1
Но перед этим предупреждаю, что термин «волна» может вводить в заблуждение, поскольку в физике он означает не то же самое, что в английском языке. В физике он не означает того, что мы обычно могли бы назвать волной на краю океана – один гребень и одна впадина. В физике волны – это последовательность волн, несколько гребней и впадин, совместно движущихся в одном направлении. У волны простейшего вида все гребни одинаковой высоты и отстоят друг от друга на одно расстояние. Мы будем рассматривать именно такой случай.
Волны – выдающееся явление, если задуматься. Представьте, что вы с другом взяли длинную верёвку и туго натянули её в комнате (рис. 2). Затем представьте, что ваш друг поболтал несколько раз вверх и вниз одним концом верёвки (зелёным). На его конце верёвки появится волна, и она пройдёт по комнате к вашему концу верёвки (красному).
Рис. 2
Это удивительно. Я имею в виду – на самом деле поразительно, сильно и критически важно для всего в нашей Вселенной, включая и вас лично. Посмотрите, что произошло. Ни один физический объект слева направо не перемещался – до того, как ваш друг начал двигать конец верёвки, она была протянута через комнату, а в конце, после того, как ваш конец верёвки закончит колебаться и волна пропадёт, верёвка так и останется натянутой через всю комнату, как и было. И всё-таки! Энергия и информация переместились по комнате. Волна в пути переносит энергию, потраченную вашим другом на колебания верёвки – и несёт в своей форме информацию о том, сколько раз и как быстро он её дёргал – к вам, где она заставляет трястись уже вашу руку. И в этом случае она даже тряханёт вашу руку именно столько раз и именно в такой последовательности. Вот это да! Ни один физический объект не перемещался через комнату, а энергия и информация – переместились.
Или, подождите. А не должны ли мы рассматривать волну, как физический объект? Такой же физический, как сама верёвка?
Помня этот глубочайший вопрос, обратимся к небольшому количеству математических формул, необходимых для описания внешнего вида и поведения волны, а затем используем чуть больше математики, чтобы записать уравнения, решениями которых будут волны. Это похоже на то, что мы делали для классического шара на пружине.
Формула для бесконечной волны в определённый момент времени
Эта серия статей сразу после шара на пружине переходит к волнам потому, что волна – это разновидность двойного осциллятора. Она колеблется как во времени, так и в пространстве. Время мы обозначим буквой «t», а пространство – «x».
Обратите внимание на рис. 3. На нём изображена волна, простирающаяся в обоих направлениях на большое расстояние, на которой уместилось множество гребней и впадин. Это отличается от волны на рис. 2, у которой всего несколько гребней и впадин. Но это различие не имеет отношения к делу – на рис. 2 мне нужно был проиллюстрировать то, для чего не имела значения точная форма волны; теперь же мы сконцентрируемся на математической формуле для волн, а это гораздо проще сделать, если у волны есть большое количество гребней и впадин одинакового размера. Также этот случай окажется очень полезным для понимания того, как квантовая механика влияет поведение волн.
Рис. 3
Сначала нам нужно определиться с обозначениями и записать формулу, описывающую движение и форму волны на рис. 3, как мы делали для шара на пружине.
На графике показана величина волны Z как функция от пространства в определённый период времени t = t0 — мы записываем это, как Z(x, t0). Отслеживая волну в пространстве мы видим, что она колеблется вперёд и назад, и Z периодически увеличивается и уменьшается. В любой момент времени волна колеблется в пространстве.
Заметьте, что Z не обязательно должна быть связана с физическим расстоянием. Это может быть высота верёвки, как на рис. 2, или это может быть нечто совсем другое, к примеру, температура воздуха в определённой точке пространства и времени или ориентация магнитного атома в определённом месте магнита. Но x всё же представляет физическое расстояние, а t – время.
У снимка этой волны, Z(x, t0), есть три интересных свойства, два из которых также относятся и к шару на пружине.
1. Существует значение равновесия Z0, лежащее посередине между самым большим значением Z на гребне и самым малым значением Z во впадине. Большую часть времени мы изучаем волны, у которых Z0 = 0, поскольку часто величина Z0 не имеет значения – но не всегда.
2. У волны есть амплитуда А, величина, на которую меняется Z от равновесного значения до вершины каждого гребня или на ту же величину до дна каждой впадины.
3. У волны есть длина – расстояние λ между соседними гребнями, или, что то же самое, между соседними впадинами, или, что то же самое, удвоенное расстояние между соседними гребнем и впадиной. Она описывает колебания в пространстве так же, как период (равный 1/частоту) описывает колебание во времени шара на пружине.
Рис. 4
Что же напоминает нам форма на рис. 3? Она выглядит, как график функции синуса или косинуса – см. рис. 4, где cos(w) построен на графике по w. Cos(w) – функция осциллирующая, у которой есть очевидная позиция равновесия в нуле, её амплитуда 1, а длина волны — 2π. Как перейти от рис. 4 к формуле для волны на рис. 3? Сначала мы умножим cos(w) на А, чтобы амплитуда сравнялась с А. Затем мы добавим Z0 ко всей формуле, чтобы сдвинуть её до нужного значения равновесия (если А = 0, то колебаний нет, и всё покоится в точке Z = Z0). И, наконец, заменим w на 2πx/λ, поскольку у cos(w) гребни на w = 0 и w = 2 π, поэтому у cos(2πx/λ) гребни будут на x = 0 и x = λ. Всё вместе это даёт нам
Это практически та же формула, что описывала движение шара на пружине во времени:
Где ν – частота колебаний, а T = 1/ν – период колебаний. Видите аналогию: период относится ко времени, как длина волны к пространству.
Ещё одно замечание до того, как мы продолжим. Я мог записать также:
Поскольку cos = cos. То, что мы спокойно можем подставить минус в формулу формы волны, будет важно позднее.
Формула для бесконечной волны в определённом месте
Рис. 5
Теперь зададим другой вопрос: посмотрим, как волна меняется во времени, отслеживая определённую точку на верёвке, и увидим, как она себя ведёт и двигается. Это показано на рис. 5: там я обозначил определённую точку x0, которая в момент времени t0 находится на гребне. Волна двигается вправо и следует размеру волны Z в точке x0, меняясь во времени: Z(x0, t). И вы немедленно увидите, что высота волны в определённой точке ведёт себя точно так же, как шар на пружине! Поэтому у неё будет точно такая же формула, как у шара на пружине, как функция частоты ν, или периода T = 1/ν, где T – это время между моментом, когда волна в x0 находится н а гребне, и моментом, когда она снова приближается к гребню в следующий раз.
Полная формула бесконечной волны
Теперь нам нужна формула для Z(x, t), описывающая волну, изображённую на рис. 3 и 5 (или любую похожую) в точках x в любой момент времени t. Правильный ответ:
Он включает обе формулы, для фиксированной точки во времени и для фиксированной точки в пространстве.
Отметим знак минуса перед x. Я упоминал, что в формулу для Z(x, t0) можно подставить минус по желанию. С минусом перед x и плюсом перед t формула описывает волну, движущуюся вправо, как на анимациях. Чтобы проверить это, заметьте, что когда t/T – x/λ = 0, волна будет гребнем, потому что cos=1. Когда t = 0, в точке x = 0 гребень. Но если немного сдвинуть t вперёд, допустим, на T/10, то гребень будет в точке x = λ/10, правее от того места, где он был в t = 0 – поэтому гребень (и вся волна) движется вправо.
Что изменится, если разместить плюс вместо минуса в формуле для Z(x, t)? Тогда гребень будет в точке t/T + x/λ = 0, и в этом случае во время t = T/10 гребень будет в точке x = -λ/10, левее того места, где он был в t = 0 – значит, теперь волна движется влево (рис. 6).
Рис. 6
Волны, являющиеся функциями x и t, могут двигаться в любом направлении, так что нам просто нужно выбрать правильную формулу для заданной волны. Вообще говоря, когда мы работаем с волнами, которые могут двигаться не только вдоль одного пространственного измерения x, но вдоль всех трёх координат x, y и z, то эти волны могут двигаться в любом направлении, и нам нужно будет выбрать правильную формулу на основании направления движения волны.
Мелкий шрифт: мы можем поставить знак минуса перед t, а не перед x. Но +t, +x – это то же самое, что и –t, -x, поскольку это будет равнозначно умножению всей формулы внутри косинуса на -1, а cos=cos. Поэтому +t, +x и -t, -x дают волну, двигающуюся влево, а +t, -x и -t, +x дают волну, двигающуюся вправо.
Уравнение движения волн
Теперь, как и в случае для шара на пружине, когда мы сначала нашли формулу для колебательного движения шара, а затем посмотрели на уравнение движения, для которого эта формула была решением, сделаем то же самое и тут. Мы нашли формулу для формы и движения волны. У какого уравнения движения среди решений встречается такая формула? Узнаем в следующей статье.
![]() |
См. также Волна. |
![]() |
В Википедии есть страница «волна». |
Русский
Морфологические и синтаксические свойства
падеж | ед. ч. | мн. ч. |
---|---|---|
Им. | волна́ | во́лны |
Р. | волны́ | во́лн |
Д. | волне́ | во́лнам |
В. | волну́ | во́лны |
Тв. | волно́й волно́ю |
во́лнами |
Пр. | волне́ | во́лнах |
вол-на́
Существительное, неодушевлённое, женский род, 1-е склонение (тип склонения 1d по классификации А. А. Зализняка).
падеж | ед. ч. | мн. ч. |
---|---|---|
Им. | волна́ | во́лны |
Р. | волны́ | во́лн |
Д. | волне́ | волна́м |
В. | волну́ | во́лны |
Тв. | волно́й волно́ю |
волна́ми |
Пр. | волне́ | волна́х |
Встречается также устаревший вариант склонения по схеме 1f: мн. ч. — волна́м, волна́ми, волна́х.
Корень: -волн-; окончание: -а.
Произношение
- МФА: ед. ч.
(файл) мн. ч.
Семантические свойства
Значение
- вал на поверхности водоёма при её колебании под действием ветра, сейсмических явлений, механического воздействия ◆ Морские волны.
- физ. изменение некоторой совокупности физических величин (характеристик некоторого физического поля или материальной среды), способное перемещаться, удаляясь от места их возникновения, или колебаться внутри ограниченных областей пространства ◆ Световая волна. ◆ Звуковая волна. ◆ Взрывная волна меня приподняла и ударила о дерево. А. Я. Левин, «Свидетельство: Брест, 21 июня 1941 — Берлин, 1 мая 1945. Днепр — Волга — Потомак», в 2-х частях, часть 2: «Окончание» (2008—2014) // «Еврейская Старина», сетевой альманах. — Выпуск № 1 (80). — 2014 г. (цитата из Национального корпуса русского языка, см. Список литературы) ◆ Электромагнитные волны. ◆ Длина волны.
- перен. густой поток, массовый наплыв чего-либо ◆ Волна посетителей. ◆ Волна новостей. ◆ Волна событий захлестнула его. ◆ Вторая волна популярности, конечно, была одновременно и новым витком стилизации, абсорбции египетских мотивов современной культурой, другими словами, дальнейшим увеличением дистанции между ними и исходными аутентичными образцами.
- в механике сплошных сред элементарная составляющая колебаний на поверхности раздела между жидкостью и газом или жидкостью и жидкостью ◆ Отсутствует пример употребления (см. рекомендации).
- гимнастический, танцевальный и т. п. элемент в виде волнообразного движения тела ◆ Отсутствует пример употребления (см. рекомендации).
Синонимы
- всплеск, колебание
Антонимы
- гладь
- частица
- спад
Гиперонимы
- движение
- материя
- множество
Гипонимы
- цунами, зыбь, плоская волна, сферическая волна, стоячая волна, ударная волна, продольная волна, поперечная волна
Родственные слова
Ближайшее родство
- существительные: волнение, волнистость, волновод, волногаситель, волнолом, волномер, волнорез, волнушка, волна-пилот, волна-помеха; волнировщик
- прилагательные: волнистый, волнительный, волновой, волнозащитный, волноломный, волнообразный, волнующий
- глаголы: волновать, волноваться, волнировать
Этимология
Фразеологизмы и устойчивые сочетания
- а волны и стонут, и плачут
- волны Мартено
- гнать волну
- гравитационная волна
- зелёная волна
- на гребне волны
- новая волна
- по воле волн
- стоячая волна
Перевод
Список переводов
- Азербайджанскийaz: dalğa
- Английскийen: wave
- Арабскийar: موج (mawj) м.
- Армянскийhy: ալիք (alik’)
- Арумынскийrup: undã ж.
- Белорусскийbe: хваля ж.
- Бенгальскийbn: তরঙ্গ (tôrônggô)
- Болгарскийbg: вълна ж.
- Венгерскийhu: hullám
- Вьетнамскийvi: sóng
- Греческийel: κύμα
- Датскийda: bølge
- Древнегреческий†grc: κῦμα ср.
- Древнерусский†orv: вълна
- Зазакиzza: phêl
- Ивритhe: גל
- Идишyi: כוואַליע (khvalye) ж.
- Идоиio: ondo
- Исландскийis: alda
- Испанскийes: ola, onda
- Итальянскийit: onda
- Ительменскийitl: мумвум
- Казахскийkk (арабск.): تولقىن
- Казахскийkk (кир.): толқын
- Каталанскийca: ona
- Киргизскийky: толкун
- Лаосскийlo: ຄື້ນ (khư̄n)
- Латинскийla: unda ж.
- Литовскийlt: banga ж.
- Немецкийde: Welle
- Нижнелужицкийdsb: žwała ж.
- Палиpi: ūmi, taraṅga
- Персидскийfa: موج
- Польскийpl: fala, bałwan
- Португальскийpt: onda
- Турецкийtr: dalga
- Украинскийuk: хвиля
- Фарерскийfo: alda ж.
- Финскийfi: aalto
- Французскийfr: vague, onde ж.
- Шведскийsv: våg
- Шорскийcjs: толқун
- Эсперантоиeo: ondo
- Эстонскийet: laine
- Японскийja: 波 (なみ)
Анаграммы
- волан
Библиография
- Добавить примеры словоупотребления для всех значений с помощью {{пример}}
- Добавить все семантические связи (отсутствие можно указать прочерком, а неизвестность — символом вопроса)
- Добавить хотя бы один перевод для каждого значения в секцию «Перевод»
волна II
падеж | ед. ч. | мн. ч. |
---|---|---|
Им. | во́лна | во́лны |
Р. | во́лны | во́лн |
Д. | во́лне | во́лнам |
В. | во́лну | во́лны |
Тв. | во́лной во́лною |
во́лнами |
Пр. | во́лне | во́лнах |
вóл-на
Существительное, неодушевлённое, женский род, 1-е склонение (тип склонения 1a по классификации А. А. Зализняка).
Корень: -волн-; окончание: -а.
- МФА: ед. ч.
(файл) мн. ч.
- устар. рег. то же, что шерсть ◆ Отсутствует пример употребления (см. рекомендации).
- шерсть
Ближайшее родство
Этимологический словарь русского языка. — М.: Прогресс. М. Р. Фасмер. 1964–1973.
Список переводов
- Английскийen: wool
- Польскийpl: wełna
- Сербскийsr (кир.): вуна
- Украинскийuk: вовна
- Добавить пример словоупотребления для значения с помощью {{пример}}
- Добавить гиперонимы в секцию «Семантические свойства»